Fuerza nuclear

El Fuerza nuclear (o interacción núcleo-nucleón, fuerza fuerte residualo, históricamente, fuerza nuclear fuerte) es una fuerza que actúa entre los hadrones, más comúnmente observado entre protones y neutrones de átomos. Los neutrones y protones, ambos núcleos, son afectados por la fuerza nuclear casi idénticos. Puesto que los protones tienen cargo +1 e, experimentan una fuerza eléctrica que tiende a separarlos, pero a corto plazo la fuerza nuclear atractiva es lo suficientemente fuerte para superar la fuerza electrostática. La fuerza nuclear une núcleos en núcleos atómicos.

La fuerza nuclear es poderosamente atractiva entre los núcleos a distancias de aproximadamente 0,8 femtometre (fm, o 0,8×10⁻¹⁵ m), pero disminuye rápidamente a la insignificancia a distancias más allá de aproximadamente 2,5 fm. A distancias inferiores a 0,7 m, la fuerza nuclear se vuelve repulsiva. Esta repulsión es responsable del tamaño de los núcleos, ya que los núcleos no pueden acercarse más de lo que permite la fuerza. (El tamaño de un átomo, de tamaño en el orden de los angstroms (Å, o 10⁻¹⁰ m), es cinco órdenes de magnitud mayor.) Sin embargo, la fuerza nuclear no es simple, ya que depende de los giros del núcleo, tiene un componente tensor y puede depender del impulso relativo de los núcleos.

La fuerza nuclear tiene un papel esencial en el almacenamiento de energía que se utiliza en la energía nuclear y las armas nucleares. Se requiere trabajo (energía) para juntar protones cargados contra su repulsión eléctrica. Esta energía se almacena cuando los protones y neutrones se unen por la fuerza nuclear para formar un núcleo. La masa de un núcleo es menor que la suma total de las masas individuales de los protones y neutrones. La diferencia de masas se conoce como defecto de masa y se puede expresar como equivalente de energía. La energía se libera cuando un núcleo pesado se divide en dos o más núcleos más ligeros. Esta energía es la energía potencial entre núcleos que se libera cuando la fuerza nuclear ya no mantiene unidos los fragmentos nucleares cargados.

Una descripción cuantitativa de la fuerza nuclear se basa en ecuaciones que son en parte empíricas. Estas ecuaciones modelan las energías potenciales o potenciales entre núcleos. (Generalmente, las fuerzas dentro de un sistema de partículas se pueden modelar de manera más simple describiendo la energía potencial del sistema; el gradiente negativo de un potencial es igual a la fuerza vectorial). Las constantes de las ecuaciones son fenomenológicas, es decir, determinado ajustando las ecuaciones a los datos experimentales. Los potenciales entre nucleones intentan describir las propiedades de la interacción nucleón-nucleón. Una vez determinado, cualquier potencial dado se puede utilizar, por ejemplo, en la ecuación de Schrödinger para determinar las propiedades de la mecánica cuántica del sistema de nucleones.

El descubrimiento del neutrón en 1932 reveló que los núcleos atómicos estaban formados por protones y neutrones, mantenidos unidos por una fuerza de atracción. En 1935 se concibió que la fuerza nuclear se transmitía mediante partículas llamadas mesones. Este desarrollo teórico incluyó una descripción del potencial de Yukawa, un ejemplo temprano de potencial nuclear. Los piones, cumpliendo la predicción, fueron descubiertos experimentalmente en 1947. En la década de 1970 se desarrolló el modelo de quarks, según el cual los mesones y nucleones se consideraban compuestos de quarks y gluones. Según este nuevo modelo, la fuerza nuclear, resultante del intercambio de mesones entre nucleones vecinos, es una interacción de múltiples partículas, el efecto colectivo de la fuerza fuerte sobre la estructura subyacente de los nucleones.

Descripción

Si bien la fuerza nuclear suele estar asociada con los nucleones, de manera más general esta fuerza se siente entre hadrones o partículas compuestas de quarks. En separaciones pequeñas entre nucleones (menos de ~ 0,7 fm entre sus centros, dependiendo de la alineación de los espines), la fuerza se vuelve repulsiva, lo que mantiene a los nucleones en una cierta separación promedio. Para nucleones idénticos (como dos neutrones o dos protones), esta repulsión surge de la fuerza de exclusión de Pauli. También se produce una repulsión de Pauli entre quarks del mismo sabor procedentes de diferentes nucleones (un protón y un neutrón).

Intensidad del campo

A distancias superiores a 0,7 fm, la fuerza se vuelve atractiva entre nucleones alineados con espín, llegando a ser máxima en una distancia centro-centro de aproximadamente 0,9 fm. Más allá de esta distancia, la fuerza cae exponencialmente, hasta que más allá de una separación de aproximadamente 2,0 fm, la fuerza es insignificante. Los nucleones tienen un radio de aproximadamente 0,8 fm.

En distancias cortas (menos de 1,7 fm aproximadamente), la fuerza nuclear de atracción es más fuerte que la fuerza de Coulomb repulsiva entre protones; así supera la repulsión de los protones dentro del núcleo. Sin embargo, la fuerza de Coulomb entre protones tiene un rango mucho mayor ya que varía como el inverso del cuadrado de la separación de carga, y la repulsión de Coulomb se convierte así en la única fuerza significativa entre protones cuando su separación excede aproximadamente 2 a 2,5 fm.

La fuerza nuclear tiene un componente dependiente del espín. La fuerza es más fuerte para las partículas con sus espines alineados que para aquellas con sus espines antialineados. Si dos partículas son iguales, como dos neutrones o dos protones, la fuerza no es suficiente para unir las partículas, ya que los vectores de espín de dos partículas del mismo tipo deben apuntar en direcciones opuestas cuando las partículas están cerca una de otra y están (salvo el giro) en el mismo estado cuántico. Este requisito de fermiones surge del principio de exclusión de Pauli. Para partículas de fermiones de diferentes tipos, como un protón y un neutrón, las partículas pueden estar cercanas entre sí y tener espines alineados sin violar el principio de exclusión de Pauli, y la fuerza nuclear puede unirlas (en este caso, en un deuterón), ya que la fuerza nuclear es mucho más fuerte para las partículas alineadas con espín. Pero si las partículas' Los espines están antialineados, la fuerza nuclear es demasiado débil para unirlos, incluso si son de diferentes tipos.

La fuerza nuclear también tiene un componente tensor que depende de la interacción entre los espines de los nucleones y el momento angular de los nucleones, lo que lleva a la deformación a partir de una forma esférica simple.

Enlazamiento nuclear

Para desarmar un núcleo en protones y neutrones libres se requiere trabajo contra la fuerza nuclear. Por el contrario, cuando se crea un núcleo a partir de nucleones libres u otros núcleos se libera energía: la energía de enlace nuclear. Debido a la equivalencia masa-energía (es decir, la fórmula de Einstein E = mc²), la liberación de esta energía hace que la masa del núcleo sea menor que la masa total de los nucleones individuales, lo que lleva al llamado "defecto de masa".

La fuerza nuclear es casi independiente de si los nucleones son neutrones o protones. Esta propiedad se llama independencia de carga. La fuerza depende de si los espines de los nucleones son paralelos o antiparalelos, ya que tiene una componente no central o tensor. Esta parte de la fuerza no conserva el momento angular orbital, que bajo la acción de fuerzas centrales se conserva.

La simetría resultante de la fuerza fuerte, propuesta por Werner Heisenberg, es que los protones y los neutrones son idénticos en todos los aspectos, excepto en su carga. Esto no es del todo cierto, porque los neutrones son un poquito más pesados, pero es una simetría aproximada. Por lo tanto, los protones y los neutrones se consideran la misma partícula, pero con diferentes números cuánticos de isospin; convencionalmente, el protón tiene un isoespín ascendente, mientras que el neutrón tiene un isoespín descendente. La fuerza fuerte es invariante bajo transformaciones de isospín SU(2), al igual que otras interacciones entre partículas son invariantes bajo transformaciones SU(2) de espín intrínseco. En otras palabras, tanto las transformaciones de isospín como las de espín intrínseco son isomorfas al grupo de simetría SU(2). Sólo hay fuertes atracciones cuando el isospin total del conjunto de partículas que interactúan es 0, lo cual se confirma mediante experimentos.

Nuestra comprensión de la fuerza nuclear se obtiene mediante experimentos de dispersión y la energía de unión de los núcleos ligeros.

La fuerza nuclear ocurre por el intercambio de mesones de luz virtual, como los piones virtuales, así como dos tipos de mesones virtuales con spin (mesons venctor), los mesons rho y los mesons omega. Los mesones vectoriales representan la dependencia de la fuerza nuclear en esta imagen "mesón virtual".

La fuerza nuclear es distinta de lo que históricamente se conocía como la fuerza nuclear débil. La interacción débil es una de las cuatro interacciones fundamentales, y juega un papel en procesos como la descomposición beta. La fuerza débil no juega ningún papel en la interacción de los núcleos, aunque es responsable de la decadencia de los neutrones a los protones y viceversa.

Historia

La fuerza nuclear ha estado en el corazón de la física nuclear desde que nació el campo en 1932 con el descubrimiento del neutrón por James Chadwick. El objetivo tradicional de la física nuclear es comprender las propiedades de los núcleos atómicos en términos de la superficie "desnuda". interacción entre pares de nucleones, o fuerzas nucleón-nucleón (fuerzas NN).

Meses después del descubrimiento del neutrón, Werner Heisenberg y Dmitri Ivanenko habían propuesto modelos protón-neutrón para el núcleo. Heisenberg abordó la descripción de los protones y neutrones en el núcleo a través de la mecánica cuántica, un enfoque que no era del todo obvio en ese momento. La teoría de Heisenberg sobre los protones y neutrones en el núcleo fue un "gran paso hacia la comprensión del núcleo como un sistema mecánico cuántico". Heisenberg introdujo la primera teoría de las fuerzas de intercambio nuclear que unen a los nucleones. Consideró que los protones y los neutrones eran estados cuánticos diferentes de la misma partícula, es decir, nucleones que se distinguían por el valor de sus números cuánticos de isospin nuclear.

Uno de los primeros modelos del núcleo fue el modelo de gota de líquido desarrollado en la década de 1930. Una propiedad de los núcleos es que la energía de enlace promedio por nucleón es aproximadamente la misma para todos los núcleos estables, lo cual es similar a una gota de líquido. El modelo de gota de líquido trataba al núcleo como una gota de fluido nuclear incompresible, y los nucleones se comportaban como moléculas en un líquido. El modelo fue propuesto por primera vez por George Gamow y luego desarrollado por Niels Bohr, Werner Heisenberg y Carl Friedrich von Weizsäcker. Este modelo tosco no explicaba todas las propiedades del núcleo, pero sí explicaba la forma esférica de la mayoría de los núcleos. El modelo también proporcionó buenas predicciones sobre la energía de enlace de los núcleos.

En 1934, Hideki Yukawa hizo el primer intento de explicar la naturaleza de la fuerza nuclear. Según su teoría, los bosones masivos (mesones) median la interacción entre dos nucleones. A la luz de la cromodinámica cuántica (QCD) y, por extensión, del modelo estándar, la teoría del mesón ya no se percibe como fundamental. Pero el concepto de intercambio de mesones (donde los hadrones se tratan como partículas elementales) sigue representando el mejor modelo de trabajo para un potencial cuantitativo NN. El potencial de Yukawa (también llamado potencial de Coulomb apantallado) es un potencial de la forma

VYukawa()r)=− − g2e− − μ μ rr,{displaystyle ¿Qué? {}} {}}}

Donde g es una constante de escalada de magnitud, es decir, la amplitud del potencial, μ μ {displaystyle mu } es la masa de partículas Yukawa, r es la distancia radial a la partícula. El potencial es el aumento de la monotona, lo que implica que la fuerza es siempre atractiva. Las constantes se determinan empíricamente. El potencial de Yukawa depende sólo de la distancia r entre partículas, por lo tanto, modela una fuerza central.

A lo largo de la década de 1930, un grupo de la Universidad de Columbia dirigido por I. I. Rabi desarrolló técnicas de resonancia magnética para determinar los momentos magnéticos de los núcleos. Estas mediciones llevaron al descubrimiento en 1939 de que el deuterón también poseía un momento cuadripolar eléctrico. Esta propiedad eléctrica del deuterón había estado interfiriendo con las mediciones del grupo Rabi. El deuterón, compuesto por un protón y un neutrón, es uno de los sistemas nucleares más simples. El descubrimiento significó que la forma física del deuterón no era simétrica, lo que proporcionó información valiosa sobre la naturaleza de la fuerza nuclear que une a los nucleones. En particular, el resultado mostró que la fuerza nuclear no era una fuerza central, sino que tenía un carácter tensor. Hans Bethe identificó el descubrimiento del momento cuadripolar del deuterón como uno de los acontecimientos importantes durante los años de formación de la física nuclear.

Históricamente, la tarea de describir fenomenológicamente la fuerza nuclear era formidable. Los primeros modelos cuantitativos semi-empíricos llegaron a mediados de la década de 1950, como el potencial Woods-Saxon (1954). Hubo avances sustanciales en la experiencia y la teoría relacionados con la fuerza nuclear en los años 1960 y 1970. Un modelo influyente fue el potencial Reid (1968)

VReid()r)=− − 10.463e− − μ μ rμ μ r− − 1650,6e− − 4μ μ rμ μ r+6484.2e− − 7μ μ rμ μ r,{displaystyle V_{text{Reid}(r)=-10.463{frac {e^{-mu r}{mu r}}}-1650.6{frac {fc}{-4mu} {fnfnK}} {f}fnMic}} {fnMic} {fnMicroc {f}f}}}}}}f}f}f}f}}f}f}f}f}fnKf}fnKfnKfnKf}fnKf}fnKf}fnKf}fnKfnKfnKfnKfnKfnKfnKfnKfnKfnKf}fnKfnKfnKfnKf}fnKfnKfnKf}f}fn . [R]}+6484.2{frac {f} {m} {m} {m}} {m}}}

Donde μ μ =0.7 fm− − 1,{displaystyle mu =0.7~{fm}}{-1} y donde el potencial se da en unidades de MeV. En los últimos años, los experimentadores se han concentrado en las sutilezas de la fuerza nuclear, como su dependencia de carga, el valor preciso de la πNN acoplamiento constante, mejora del análisis de la fase-desplazamiento, alta precisión NN datos, alta precisión NN potenciales, NN dispersarse en energías intermedias y altas, e intentar derivar la fuerza nuclear de QCD.

Como residuo de fuerza fuerte

La fuerza nuclear es un efecto residual de la fuerza fuerte más fundamental, o interacción fuerte. La interacción fuerte es la fuerza de atracción que une las partículas elementales llamadas quarks para formar los propios nucleones (protones y neutrones). Esta fuerza más poderosa, una de las fuerzas fundamentales de la naturaleza, está mediada por partículas llamadas gluones. Los gluones mantienen unidos a los quarks mediante una carga de color que es análoga a la carga eléctrica, pero mucho más fuerte. Los quarks, los gluones y su dinámica están confinados en su mayor parte dentro de los nucleones, pero las influencias residuales se extienden ligeramente más allá de los límites de los nucleones para dar origen a la fuerza nuclear.

Las fuerzas nucleares que surgen entre nucleones son análogas a las fuerzas en química entre átomos o moléculas neutrales llamadas fuerzas de dispersión de London. Tales fuerzas entre átomos son mucho más débiles que las fuerzas eléctricas de atracción que mantienen unidos a los átomos (es decir, que unen los electrones al núcleo), y su rango entre átomos es más corto, porque surgen de una pequeña separación de cargas dentro del átomo neutro. De manera similar, aunque los nucleones están formados por quarks en combinaciones que anulan la mayoría de las fuerzas de los gluones (son “color neutro”), algunas combinaciones de quarks y gluones se escapan de los nucleones, en forma de energía nuclear de corto alcance. campos de fuerza que se extienden de un nucleón a otro nucleón cercano. Estas fuerzas nucleares son muy débiles en comparación con las fuerzas directas de los gluones ("fuerzas de color" o fuerzas fuertes) dentro de los nucleones, y las fuerzas nucleares se extienden sólo a lo largo de unos pocos diámetros nucleares y disminuyen exponencialmente con la distancia. Sin embargo, son lo suficientemente fuertes como para unir neutrones y protones en distancias cortas y superar la repulsión eléctrica entre los protones en el núcleo.

A veces, la fuerza nuclear se denomina fuerza fuerte residual, en contraste con las interacciones fuertes que surgen de la QCD. Esta frase surgió durante la década de 1970, cuando se estaba estableciendo QCD. Antes de ese momento, la fuerza nuclear fuerte se refería al potencial entre núcleos. Después de la verificación del modelo de quarks, interacción fuerte pasó a significar QCD.

Potenciales nucleón-nucleón

Los sistemas de dos núcleos, como el deuterón, el núcleo de un átomo de deuterio, así como la dispersión protón-protón o neutrón-protón, son ideales para estudiar la fuerza NN. Estos sistemas se pueden describir atribuyendo un potencial (como el potencial de Yukawa) a los nucleones y utilizando los potenciales en una ecuación de Schrödinger. La forma del potencial se deriva fenomenológicamente (mediante medición), aunque para la interacción de largo alcance, las teorías del intercambio de mesones ayudan a construir el potencial. Los parámetros del potencial se determinan ajustando datos experimentales como la energía de unión del deuterón o las secciones transversales de dispersión elástica NN (o, de manera equivalente en este contexto, las denominadas NN). cambios de fase).

Los potenciales NN más utilizados son el potencial de París, el potencial de Argonne AV18, el potencial de CD-Bonn y los potenciales de Nijmegen.

Un enfoque más reciente es desarrollar teorías de campo efectivas para una descripción consistente de las fuerzas nucleón-nucleón y de tres nucleones. La hadrodinámica cuántica es una teoría de campo eficaz de la fuerza nuclear, comparable a la QCD para interacciones de color y a la QED para interacciones electromagnéticas. Además, la ruptura de la simetría quiral se puede analizar en términos de una teoría de campo efectiva (llamada teoría de la perturbación quiral) que permite cálculos perturbativos de las interacciones entre nucleones y piones como partículas de intercambio.

De nucleones a núcleos

El objetivo final de la física nuclear sería describir todas las interacciones nucleares a partir de las interacciones básicas entre nucleones. Esto se denomina enfoque microscópico o ab initio de la física nuclear. Hay dos obstáculos importantes que superar:

• Las calculaciones en sistemas de muchos cuerpos son difíciles (por interacciones de partículas múltiples) y requieren técnicas avanzadas de computación.
• Hay evidencia de que las fuerzas de tres núcleos (y posiblemente mayores interacciones de partículas múltiples) desempeñan un papel significativo. Esto significa que los potenciales de tres núcleos deben ser incluidos en el modelo.

Esta es un área activa de investigación con avances continuos en técnicas computacionales que conducen a mejores cálculos de primeros principios de la estructura de la capa nuclear. Se han implementado potenciales de dos y tres núcleos para nucleidos hasta A = 12.

Potenciales nucleares

Una manera exitosa de describir las interacciones nucleares es construir un potencial para todo el núcleo en lugar de considerar todos sus componentes nucleónicos. Esto se denomina enfoque macroscópico. Por ejemplo, la dispersión de neutrones de los núcleos se puede describir considerando una onda plana en el potencial del núcleo, que comprende una parte real y una parte imaginaria. Este modelo a menudo se denomina modelo óptico porque se asemeja al caso de la luz dispersada por una esfera de vidrio opaca.

Los potenciales nucleares pueden ser locales o globales: los potenciales locales se limitan a un rango estrecho de energía y/o un rango estrecho de masas nucleares, mientras que los potenciales globales, que tienen más Los parámetros y, por lo general, son menos precisos, son funciones de la energía y la masa nuclear y, por lo tanto, pueden utilizarse en una gama más amplia de aplicaciones.