Espectroscopia de absorción atómica
La espectroscopia de absorción atómica (AAS) y la espectroscopia de emisión atómica (AES) es un procedimiento espectroanalítico para la determinación cuantitativa de la luz química) por átomos libres en estado gaseoso. La espectroscopia de absorción atómica se basa en la absorción de la luz por iones metálicos libres.
En química analítica la técnica se utiliza para determinar la concentración de un elemento particular (el analito) en una muestra a analizar. AAS se puede utilizar para determinar más de 70 elementos diferentes en solución, o directamente en muestras sólidas mediante vaporización electrotérmica, y se utiliza en farmacología, biofísica, investigación en arqueología y toxicología.
La espectroscopia de emisión atómica se utilizó por primera vez como técnica analítica y los principios subyacentes fueron establecidos en la segunda mitad del siglo XIX por Robert Wilhelm Bunsen y Gustav Robert Kirchhoff, ambos profesores de la Universidad de Heidelberg, Alemania.
La forma moderna de AAS fue desarrollada en gran medida durante la década de 1950 por un equipo de químicos australianos. Fueron dirigidos por Sir Alan Walsh en la Organización de Investigación Científica e Industrial de la Commonwealth (CSIRO), División de Física Química, en Melbourne, Australia.
La espectrometría de absorción atómica tiene muchos usos en diferentes áreas de la química, como el análisis clínico de metales en fluidos biológicos y tejidos como sangre total, plasma, orina, saliva, tejido cerebral, hígado, cabello, tejido muscular. La espectrometría de absorción atómica se puede utilizar en análisis cualitativos y cuantitativos.
Principios
La técnica utiliza el espectro de absorción atómica de una muestra para evaluar la concentración de analitos específicos dentro de ella. Requiere estándares con contenido de analito conocido para establecer la relación entre la absorbancia medida y la concentración de analito y, por lo tanto, se basa en la ley de Beer-Lambert.
Instrumentación
Para analizar una muestra en busca de sus componentes atómicos, debe atomizarse. Los atomizadores más utilizados en la actualidad son los atomizadores de llama y electrotérmicos (tubo de grafito). Luego, los átomos deberían irradiarse mediante radiación óptica, y la fuente de radiación podría ser una fuente de radiación lineal específica del elemento o una fuente de radiación continua. Luego, la radiación pasa a través de un monocromador para separar la radiación específica del elemento de cualquier otra radiación emitida por la fuente de radiación, que finalmente es medida por un detector.
Atomizadores
Los que se utilizan actualmente son llamas espectroscópicas y atomizadores electrotérmicos. Otros atomizadores, como la atomización por descarga luminiscente, la atomización con hidruro o la atomización con vapor frío, pueden usarse para propósitos especiales.
Atomizadores de llama
Los atomizadores más antiguos y más utilizados en AAS son las llamas, principalmente la llama de aire-acetileno con una temperatura de alrededor de 2300 °C y el sistema de óxido nitroso (N2O)-llama de acetileno con una temperatura de unos 2700 °C. Esta última llama, además, ofrece un ambiente más reductor, siendo ideal para analitos con alta afinidad por el oxígeno.
Las muestras líquidas o disueltas se utilizan normalmente con atomizadores de llama. La solución de la muestra es aspirada por un nebulizador analítico neumático, transformada en aerosol, que se introduce en una cámara de nebulización, donde se mezcla con los gases de la llama y se acondiciona de forma que solo entren las gotas de aerosol más finas (< 10 μm). la llama. Este proceso de acondicionamiento reduce la interferencia, pero solo alrededor del 5% de la solución en aerosol llega a la llama debido a esto.
En la parte superior de la cámara de aspersión hay una cabeza de quemador que produce una llama lateralmente larga (generalmente de 5 a 10 cm) y de solo unos pocos mm de profundidad. El haz de radiación pasa a través de esta llama en su eje más largo y los caudales de gas de la llama pueden ajustarse para producir la mayor concentración de átomos libres. La altura del quemador también se puede ajustar, de modo que el haz de radiación atraviese la zona de mayor densidad de nubes de átomos en la llama, lo que da como resultado la mayor sensibilidad.
Los procesos en llama incluyen las etapas de desolvatación (secado) en la que se evapora el solvente y quedan las nanopartículas secas de la muestra, vaporización (paso a la fase gaseosa) en la que las partículas sólidas se convierten en molécula gaseosa, atomización en la que las moléculas se disocian en átomos libres, y ionización en la que (dependiendo del potencial de ionización de los átomos del analito y la energía disponible en una llama particular) los átomos pueden convertirse en parte en iones gaseosos.
Cada una de estas etapas incluye el riesgo de interferencia en caso de que el grado de transferencia de fase sea diferente para el analito en el estándar de calibración y en la muestra. La ionización es generalmente indeseable, ya que reduce el número de átomos que están disponibles para la medición, es decir, la sensibilidad.
En el AAS de llama, se genera una señal de estado estable durante el período de tiempo en que se aspira la muestra. Esta técnica se usa típicamente para determinaciones en el rango de mg L−1 y puede extenderse hasta unos pocos μg L−1 para algunos elementos.
Atomizadores electrotérmicos
El AAS electrotérmico (ET AAS) con atomizadores de tubo de grafito fue iniciado por Boris V. L'vov en el Instituto Politécnico de San Petersburgo, Rusia, desde fines de la década de 1950, e investigado en paralelo por Hans Massmann en el Instituto de Espectroquímica y Ciencias Aplicadas. Espectroscopia (ISAS) en Dortmund, Alemania.
Aunque se ha utilizado una amplia variedad de diseños de tubos de grafito a lo largo de los años, las dimensiones actuales suelen ser de 20 a 25 mm de longitud y de 5 a 6 mm de diámetro interior. Con esta técnica se pueden analizar directamente muestras líquidas/disueltas, sólidas y gaseosas. Se introduce un volumen medido (típicamente 10–50 μL) o una masa pesada (típicamente alrededor de 1 mg) de una muestra sólida en el tubo de grafito y se somete a un programa de temperatura. Esto generalmente consta de etapas, como el secado: el solvente se evapora; pirólisis: se elimina la mayoría de los constituyentes de la matriz; atomización: el elemento analito se libera a la fase gaseosa; y limpieza – eventuales residuos en el tubo de grafito se eliminan a alta temperatura.
Los tubos de grafito se calientan a través de su resistencia óhmica utilizando una fuente de alimentación de alta corriente de bajo voltaje; la temperatura en las etapas individuales se puede controlar muy de cerca, y las rampas de temperatura entre las etapas individuales facilitan la separación de los componentes de la muestra. Los tubos pueden calentarse transversal o longitudinalmente, donde los primeros tienen la ventaja de una distribución de temperatura más homogénea a lo largo de su longitud. El llamado concepto de horno de plataforma de temperatura estabilizada (STPF), propuesto por Walter Slavin, basado en la investigación de Boris L'vov, hace que ET AAS esté esencialmente libre de interferencias. Los componentes principales de este concepto son la atomización de la muestra desde una plataforma de grafito insertada en el tubo de grafito (plataforma L'vov) en lugar de la pared del tubo para retrasar la atomización hasta que la fase gaseosa en el atomizador haya alcanzado una temperatura estable; uso de un modificador químico para estabilizar el analito a una temperatura de pirólisis que sea suficiente para eliminar la mayoría de los componentes de la matriz; e integración de la absorbancia a lo largo del tiempo de la señal de absorción transitoria en lugar de usar la absorbancia de la altura del pico para la cuantificación.
En ET AAS se genera una señal transitoria, cuyo área es directamente proporcional a la masa de analito (no a su concentración) introducida en el tubo de grafito. Esta técnica tiene la ventaja de que se puede analizar directamente cualquier tipo de muestra, sólida, líquida o gaseosa. Su sensibilidad es de 2 a 3 órdenes de magnitud mayor que la del AAS de llama, por lo que las determinaciones en el rango bajo de μg L−1 (para un volumen de muestra típico de 20 μL) y ng g Se puede llevar a cabo el rango −1 (para una masa de muestra típica de 1 mg). Muestra un grado muy alto de ausencia de interferencias, por lo que ET AAS podría considerarse la técnica más robusta disponible en la actualidad para la determinación de elementos traza en matrices complejas.
Técnicas de atomización especializadas
Si bien los vaporizadores de llama y electrotérmicos son las técnicas de atomización más comunes, se utilizan otros métodos de atomización para usos especializados.
Atomización por descarga luminiscente
Un dispositivo de descarga luminiscente (GD) sirve como una fuente versátil, ya que puede introducir y atomizar simultáneamente la muestra. La descarga luminiscente ocurre en una atmósfera de gas argón de baja presión entre 1 y 10 torr. En esta atmósfera se encuentra un par de electrodos que aplican un voltaje de CC de 250 a 1000 V para descomponer el gas argón en iones y electrones cargados positivamente. Estos iones, bajo la influencia del campo eléctrico, se aceleran en la superficie del cátodo que contiene la muestra, bombardeando la muestra y provocando la eyección de átomos de muestra neutros a través del proceso conocido como pulverización catódica. El vapor atómico producido por esta descarga se compone de iones, átomos en estado fundamental y fracción de átomos excitados. Cuando los átomos excitados se relajan y regresan a su estado fundamental, se emite un brillo de baja intensidad, lo que da nombre a la técnica.
El requisito para las muestras de atomizadores de descarga luminiscente es que sean conductores eléctricos. En consecuencia, los atomizadores se usan más comúnmente en el análisis de metales y otras muestras conductoras. Sin embargo, con las modificaciones adecuadas, se puede utilizar para analizar muestras líquidas y materiales no conductores mezclándolos con un conductor (p. ej., grafito).
Atomización de hidruro
Las técnicas de generación de hidruros están especializadas en soluciones de elementos específicos. La técnica proporciona un medio para introducir muestras que contienen arsénico, antimonio, selenio, bismuto y plomo en un atomizador en fase gaseosa. Con estos elementos, la atomización de hidruro mejora los límites de detección en un factor de 10 a 100 en comparación con métodos alternativos. La generación de hidruro ocurre al agregar una solución acuosa acidificada de la muestra a una solución acuosa al 1% de borohidruro de sodio, todo lo cual está contenido en un recipiente de vidrio. El hidruro volátil generado por la reacción que se produce es arrastrado a la cámara de atomización por un gas inerte, donde se descompone. Este proceso forma una forma atomizada del analito, que luego se puede medir mediante espectrometría de absorción o emisión.
Atomización con vapor frío
La técnica de vapor frío es un método de atomización limitado únicamente para la determinación de mercurio, debido a que es el único elemento metálico que tiene una gran presión de vapor a temperatura ambiente. Por ello, tiene un uso importante en la determinación de compuestos orgánicos de mercurio en muestras y su distribución en el medio ambiente. El método comienza con la conversión de mercurio en Hg2+ por oxidación a partir de ácidos nítrico y sulfúrico, seguida de una reducción de Hg2+ con cloruro de estaño (II). Luego, el mercurio se barre hacia un tubo de absorción de paso largo burbujeando una corriente de gas inerte a través de la mezcla de reacción. La concentración se determina midiendo la absorbancia de este gas a 253,7 nm. Los límites de detección para esta técnica están en el rango de partes por mil millones, lo que la convierte en un excelente método de atomización para la detección de mercurio.
Fuentes de radiación
Tenemos que distinguir entre AAS de fuente de línea (LS AAS) y AAS de fuente continua (CS AAS). En el LS AAS clásico, tal y como ha propuesto Alan Walsh, la alta resolución espectral requerida para las medidas de AAS la proporciona la propia fuente de radiación que emite el espectro del analito en forma de líneas más estrechas que las líneas de absorción. Las fuentes continuas, como las lámparas de deuterio, solo se utilizan con fines de corrección de fondo. La ventaja de esta técnica es que solo se necesita un monocromador de resolución media para medir AAS; sin embargo, tiene la desventaja de que normalmente se requiere una lámpara separada para cada elemento que se tiene que determinar. En CS AAS, por el contrario, se utiliza para todos los elementos una sola lámpara que emite un espectro continuo en todo el rango espectral de interés. Obviamente, se requiere un monocromador de alta resolución para esta técnica, como se discutirá más adelante.
Lámparas de cátodo hueco
Las lámparas de cátodo hueco (HCL) son la fuente de radiación más común en LS AAS. Dentro de la lámpara sellada, llena de gas argón o neón a baja presión, hay un cátodo de metal cilíndrico que contiene el elemento de interés y un ánodo. Se aplica un alto voltaje a través del ánodo y el cátodo, lo que da como resultado una ionización del gas de relleno. Los iones de gas se aceleran hacia el cátodo y, al impactar en el cátodo, pulverizan el material del cátodo que se excita en la descarga luminiscente para emitir la radiación del material pulverizado, es decir, el elemento de interés. En la mayoría de los casos, se utilizan lámparas de un solo elemento, en las que el cátodo se extrae predominantemente de compuestos del elemento objetivo. Las lámparas de elementos múltiples están disponibles con combinaciones de compuestos de los elementos objetivo presionados en el cátodo. Las lámparas de varios elementos producen una sensibilidad ligeramente menor que las lámparas de un solo elemento y las combinaciones de elementos deben seleccionarse cuidadosamente para evitar interferencias espectrales. La mayoría de las lámparas de elementos múltiples combinan un puñado de elementos, por ejemplo: 2 - 8. Los espectrómetros de absorción atómica pueden presentar tan solo 1 o 2 posiciones de lámpara de cátodo hueco o, en los espectrómetros de elementos múltiples automatizados, normalmente pueden estar disponibles entre 8 y 12 posiciones de lámpara..
Lámparas de descarga sin electrodos
Las lámparas de descarga sin electrodos (EDL) contienen una pequeña cantidad del analito como metal o sal en un bulbo de cuarzo junto con un gas inerte, generalmente gas argón, a baja presión. La bombilla se inserta en una bobina que genera un campo electromagnético de radiofrecuencia, lo que da como resultado una descarga acoplada inductivamente de baja presión en la lámpara. La emisión de una EDL es más alta que la de una HCL, y el ancho de línea es generalmente más estrecho, pero las EDL necesitan una fuente de alimentación separada y pueden necesitar más tiempo para estabilizarse.
Lámparas de deuterio
Las lámparas de descarga de deuterio HCL o incluso hidrógeno HCL se utilizan en LS AAS con fines de corrección de fondo. La intensidad de la radiación emitida por estas lámparas disminuye significativamente al aumentar la longitud de onda, por lo que solo se pueden usar en el rango de longitud de onda entre 190 y aproximadamente 320 nm.
Fuentes continuas
Cuando se usa una fuente de radiación continua para AAS, es necesario usar un monocromador de alta resolución, como se discutirá más adelante. Además, es necesario que la lámpara emita radiación con una intensidad de al menos un orden de magnitud superior a la de una HCL típica en todo el rango de longitudes de onda de 190 nm a 900 nm. Se ha desarrollado una lámpara especial de arco corto de xenón de alta presión que funciona en un modo de punto caliente para cumplir con estos requisitos.
Espectrómetro
Como ya se señaló anteriormente, existe una diferencia entre los espectrómetros de resolución media que se usan para LS AAS y los espectrómetros de alta resolución que están diseñados para CS AAS. El espectrómetro incluye el dispositivo de clasificación espectral (monocromador) y el detector.
Espectrómetros para LS AAS
En LS AAS, la alta resolución que se requiere para la medición de la absorción atómica la proporciona la emisión de línea estrecha de la fuente de radiación, y el monocromador simplemente tiene que resolver la línea analítica de otra radiación emitida por la lámpara. Por lo general, esto se puede lograr con un paso de banda entre 0,2 y 2 nm, es decir, un monocromador de resolución media. Otra característica para hacer que LS AAS sea específico del elemento es la modulación de la radiación primaria y el uso de un amplificador selectivo que se sintoniza a la misma frecuencia de modulación, como ya postuló Alan Walsh. De esta manera, se puede excluir cualquier radiación (no modulada) emitida, por ejemplo, por el atomizador, lo cual es imperativo para LS AAS. Los monocromadores simples de Littrow o (mejor) el diseño de Czerny-Turner se usan típicamente para LS AAS. Los tubos fotomultiplicadores son los detectores que se utilizan con más frecuencia en LS AAS, aunque se pueden preferir los detectores de estado sólido debido a su mejor relación señal-ruido.
Espectrómetros para CS AAS
Cuando se utiliza una fuente de radiación continua para la medición de AAS, es indispensable trabajar con un monocromador de alta resolución. La resolución tiene que ser igual o mejor que la mitad del ancho de una línea de absorción atómica (alrededor de 2 pm) para evitar pérdidas de sensibilidad y linealidad del gráfico de calibración. La investigación con CS AAS de alta resolución (HR) fue iniciada por los grupos de O'Haver y Harnly en EE. UU., quienes también desarrollaron el (hasta ahora) único espectrómetro multielemento simultáneo para esta técnica. Sin embargo, el gran avance se produjo cuando el grupo de Becker-Ross en Berlín, Alemania, construyó un espectrómetro completamente diseñado para HR-CS AAS. El primer equipo comercial para HR-CS AAS fue presentado por Analytik Jena (Jena, Alemania) a principios del siglo XXI, basado en el diseño propuesto por Becker-Ross y Florek. Estos espectrómetros utilizan un monocromador doble compacto con un monocromador previo de prisma y un monocromador de rejilla echelle para alta resolución. Se utiliza como detector una matriz de dispositivo de acoplamiento de carga lineal (CCD) con 200 píxeles. El segundo monocromador no tiene rendija de salida; por lo tanto, el entorno espectral a ambos lados de la línea analítica se vuelve visible a alta resolución. Como normalmente solo se utilizan de 3 a 5 píxeles para medir la absorción atómica, los otros píxeles están disponibles para fines de corrección. Una de estas correcciones es la del parpadeo de la lámpara, que es independiente de la longitud de onda, lo que da como resultado mediciones con un nivel de ruido muy bajo; otras correcciones son las de absorción de fondo, como se discutirá más adelante.
Absorción de fondo y corrección de fondo
El número relativamente pequeño de líneas de absorción atómica (en comparación con las líneas de emisión atómica) y su ancho estrecho (unos pocos pm) hacen que la superposición espectral sea rara; solo se conocen unos pocos ejemplos de que una línea de absorción de un elemento se superponga con otro. La absorción molecular, por el contrario, es mucho más amplia, por lo que es más probable que alguna banda de absorción molecular se superponga con una línea atómica. Este tipo de absorción puede ser causado por moléculas no disociadas de elementos concomitantes de la muestra o por gases de llama. Tenemos que distinguir entre los espectros de las moléculas diatómicas, que exhiben una estructura fina pronunciada, y los de las moléculas más grandes (generalmente triatómicas) que no muestran una estructura tan fina. Otra fuente de absorción de fondo, particularmente en ET AAS, es la dispersión de la radiación primaria en las partículas que se generan en la etapa de atomización, cuando la matriz no se pudo eliminar lo suficiente en la etapa de pirólisis.
Todos estos fenómenos, la absorción molecular y la dispersión de la radiación, pueden dar como resultado una absorción artificialmente alta y un cálculo incorrectamente alto (erróneo) de la concentración o la masa del analito en la muestra. Hay varias técnicas disponibles para corregir la absorción de fondo, y son significativamente diferentes para LS AAS y HR-CS AAS.
Técnicas de corrección de fondo en LS AAS
En LS AAS, la absorción de fondo solo se puede corregir mediante técnicas instrumentales, y todas ellas se basan en dos mediciones secuenciales: en primer lugar, absorción total (atómica más fondo), en segundo lugar, solo absorción de fondo. La diferencia de las dos medidas da la absorción atómica neta. Debido a esto, y debido al uso de dispositivos adicionales en el espectrómetro, la relación señal-ruido de las señales con corrección de fondo siempre es significativamente inferior en comparación con las señales sin corregir. También se debe señalar que en LS AAS no hay forma de corregir (el raro caso de) una superposición directa de dos líneas atómicas. En esencia, hay tres técnicas utilizadas para la corrección de fondo en LS AAS:
Corrección de fondo de deuterio
Esta es la técnica más antigua y aún la más utilizada, en particular para AAS de llama. En este caso, se utiliza una fuente separada (una lámpara de deuterio) con emisión amplia para medir la absorción de fondo en todo el ancho de la rendija de salida del espectrómetro. El uso de una lámpara separada hace que esta técnica sea la menos precisa, ya que no puede corregir ningún fondo estructurado. Tampoco se puede utilizar en longitudes de onda superiores a unos 320 nm, ya que la intensidad de emisión de la lámpara de deuterio se vuelve muy débil. El uso de deuterio HCL es preferible en comparación con una lámpara de arco debido al mejor ajuste de la imagen de la lámpara anterior con la del analito HCL.
Corrección de fondo Smith-Hieftje
Esta técnica (llamada así por sus inventores) se basa en la ampliación de la línea y la autorreversión de las líneas de emisión de HCL cuando se aplica una corriente alta. La absorción total se mide con la corriente normal de la lámpara, es decir, con una línea de emisión angosta, y la absorción de fondo después de la aplicación de un pulso de alta corriente con el perfil de la línea autoinvertida, que tiene poca emisión en la longitud de onda original, pero una emisión fuerte. a ambos lados de la línea analítica. La ventaja de esta técnica es que solo se utiliza una fuente de radiación; entre las desventajas se encuentran que los pulsos de alta corriente reducen la vida útil de la lámpara y que la técnica solo se puede usar para elementos relativamente volátiles, ya que solo aquellos exhiben suficiente autorreversión para evitar una pérdida dramática de sensibilidad. Otro problema es que el fondo no se mide a la misma longitud de onda que la absorción total, lo que hace que la técnica no sea adecuada para corregir el fondo estructurado.
Corrección de fondo con efecto Zeeman
Se aplica un campo magnético alterno en el atomizador (horno de grafito) para dividir la línea de absorción en tres componentes, el componente π, que permanece en la misma posición que la línea de absorción original, y dos componentes σ, que se mueven a longitudes de onda más altas y más bajas, respectivamente. La absorción total se mide sin campo magnético y la absorción de fondo con el campo magnético activado. El componente π debe eliminarse en este caso, p. usando un polarizador, y los componentes σ no se superponen con el perfil de emisión de la lámpara, por lo que solo se mide la absorción de fondo. Las ventajas de esta técnica son que la absorción total y de fondo se miden con el mismo perfil de emisión de la misma lámpara, por lo que se puede corregir con precisión cualquier tipo de fondo, incluso los de estructura fina, a menos que la molécula responsable del fondo también se vea afectada. por el campo magnético y el uso de un interruptor como polarizador reduce la relación señal/ruido. Mientras que las desventajas son la mayor complejidad del espectrómetro y la fuente de alimentación necesaria para hacer funcionar el potente imán necesario para dividir la línea de absorción.
Técnicas de corrección de fondo en HR-CS AAS
En HR-CS AAS, la corrección de fondo se realiza matemáticamente en el software utilizando información de los píxeles del detector que no se utilizan para medir la absorción atómica; por lo tanto, a diferencia de LS AAS, no se requieren componentes adicionales para la corrección de fondo.
Corrección de fondo usando píxeles de corrección
Ya se ha mencionado que en HR-CS AAS el ruido de parpadeo de la lámpara se elimina mediante píxeles de corrección. De hecho, el algoritmo de corrección elimina cualquier aumento o disminución en la intensidad de la radiación que se observe en la misma medida en todos los píxeles elegidos para la corrección. Obviamente, esto también incluye una reducción de la intensidad medida debido a la dispersión de la radiación oa la absorción molecular, que se corrige de la misma manera. Como la medición de la absorción total y de fondo, y la corrección de esta última, son estrictamente simultáneas (a diferencia de LS AAS), incluso los cambios más rápidos de absorción de fondo, como se pueden observar en ET AAS, no causan ningún problema. Además, como se utiliza el mismo algoritmo para la corrección de fondo y la eliminación del ruido de la lámpara, las señales con corrección de fondo muestran una relación señal/ruido mucho mejor en comparación con las señales sin corregir, lo que también contrasta con LS AAS.
Corrección de fondo usando un algoritmo de mínimos cuadrados
La técnica anterior obviamente no puede corregir un fondo con estructura fina, ya que en este caso la absorbancia será diferente en cada uno de los píxeles de corrección. En este caso, HR-CS AAS ofrece la posibilidad de medir los espectros de corrección de la(s) molécula(s) responsable(s) del fondo y almacenarlos en la computadora. Estos espectros luego se multiplican con un factor para igualar la intensidad del espectro de muestra y se restan píxel por píxel y espectro por espectro del espectro de muestra usando un algoritmo de mínimos cuadrados. Esto puede parecer complejo, pero en primer lugar, la cantidad de moléculas diatómicas que pueden existir a las temperaturas de los atomizadores utilizados en AAS es relativamente pequeña y, en segundo lugar, la computadora realiza la corrección en unos pocos segundos. El mismo algoritmo también se puede usar para corregir la superposición de línea directa de dos líneas de absorción atómica, lo que convierte a HR-CS AAS en la única técnica AAS que puede corregir este tipo de interferencia espectral.
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